|
|
От
|
Pokrovsky~stanislav
|
|
|
К
|
А.Б.
|
|
|
Дата
|
28.09.2007 21:59:42
|
|
|
Рубрики
|
Крах СССР; Манипуляция;
|
|
Re: Что вы
>Первое: "Нагревание до более высоких температур – вплоть до 2500-3000 С – ведёт к освобождению кокса от гетероатомов, росту упорядоченности его структуры, укреплению (особенно при температурах выше 1800 С) микрокристаллитов графита."
>Смотрим температуры - убеждаемся, что до "испарения углерода" еще далеко.
>Этот вариант образования сажи "конденсацией из пара" - закрываем?
Я же Вам приводил справочные цифры.
При 3100 К давление насыщенных паров углерода равно 10 Па
При 3400 К - уже 100 Па
В КС 3300 К. Можем ожидать 60 Па.
Сравните с водой.
При 100 С давление насыщенных паров 1 атм.
При 28 С - 0.04 атм.
До испарения далеко? - До кипения далеко!
А одежка сохнет. Вода благополучно испаряется.
>Там радикалы. Они - рекомбинируют. И из 2 по 8 - легко образуется 1 по 16. Который уже дальше себя ведет примерно так:
Прекрасно! В 1 из 20 соударений с высокой вероятностью рождается "молекула" С16. Масса частицы набирается не по 1 а.е.м., а по 8 а.е.м.
Правда, скорость таких частиц становится на порядок поменьше. И время пролета от соударения к соударению возрастает на этот же порядок.
Уточним плотность среды. Она в 10 раз горячее воздуха при нормальном давлении и имеет давление в 60 раз больше. Средняя молекулярная масса - приблизительно как у воздуха.
Плотность частиц в 6 раз больше, чем в атмосфере.
Следовательно, в 1 см3 камеры сгорания располагается около 10^20 молекул. Среднее расстояние между молекулами (2.5)x10^-7 см.
Скорость увеличенной "молекулы" сажи - масштаба 100 м/с=10000 см/с. Пролетное время (2.5)x10^-11 с.
За время пребывания в камере 10^-5 c такая частичка(все замедляясь, однако) совершит не более 4x10^6 соударений, из которых 1/20 будет "собирающими".
2x10^5 собирающих по 8 атомов соударений. - Максимум! - она ведь тормозится по мере утяжеления.
Вероятность столкнуться с таким же гигантом стремительно падает с каждым шагом удвоения массы. - Этим каналом можно пренебрегать.
Набираем миллион атомов - частичку размером 10 нм. До заслоняющих излучение 100 нм частичек еще три порядка по времени пребывания сажевого зародыша в камере сгорания.
С таким аэрозолем я совершенно согласен.
Никаких возражений! Только к оптической плотности содержимого камеры этот аэрозоль как бы особого отношения не имеет. Излучение с длиной волны масштаба сотен и тысяч нанометров(видимое и ближнее ИК, в котором и располагается основной поток энергии) таких частичек в упор не видит.
Мало того. Типичный атмосферный аэрозоль дымов как раз такие 10 нм частички сажи и имеет в качестве ядра. А дальнейший рост объема до типичного радиуса 200 нм происходит за счет шубы из сконденсированных молекул воды.(через недельку-полторы смогу дать ссылочку на материал научной конференции, подтверждающий мои слова)
Разумеется, не в камере сгорания, а за пределами сопла.
Скажем, модель прямой конденсации углеродных атомов за пределами сопла - и вправду следует считать моей ошибкой.
Но при этом с Вашей помощью выработалась вполне приемлемая модель, согласующаяся с научными данными о структуре углеродсодержащих дымовых аэрозолей.
Она же пригодна и для керосиновых ЖРД со стехиометрией по кислороду. А они тоже вполне себе дымят.
Она же подтверждает оценкой размеров частичек несущественность сажи для оптической плотности среды в КС. И тем самым согласуется с утверждением автора статьи из ТВТ 1971 года, что главное влияние оказывают именно вода и СО2.
В нашем случае СО2 мало. Оценка оптической плотности в КС по воде - адекватна. Длина пробега излучения много больше 1 см (при 2000 К - 17 см). И энергонапряженность стенок КС растет с ростом размеров КС.
Логика применения американцами сплава с рабочей температурой 1100 С - оправдана.